Pour les articles homonymes, voir Modèle standard.

Cet article ou cette section doit être recyclé. Une réorganisation et une clarification du contenu sont nécessaires. Discutez des points à améliorer en page de discussion.

Modèle standard sous forme de tableau.

Le modèle standard de la physique des particules est une théorie scientifique qui décrit les interactions entre les particules élémentaires qui constituent la matière. Elle permet de décrire avec une précision extrême tous les phénomènes corpusculaires comme les désintégrations nucléaires et elle n'a jamais été prise en défaut. Cependant, elle n'inclut pas la description de la gravitation. Le modèle standard ne décrit que les particules élémentaires et les particules composites ne sont pas l'objet de son étude.

Développé du milieu à la fin du vingtième siècle, le modèle standard a avancé par les découvertes aussi bien expérimentales que théoriques. La formulation actuelle a été finalisée dans le milieu des années 70 avec la confirmation expérimentale de l'existence des quarks. Plus récemment, la détection du boson de Higgs est venue renforcer le modèle.

C'est une représentation qui s'applique à des objets quantiques et qui tente d'expliquer leurs interactions. Elle est bâtie sur le triptyque particule, force, médiateur, c'est-à-dire qu'elle distingue des familles de particules par les forces auxquelles elles sont sensibles, chaque force s'exerçant au moyen de médiateurs échangés par les particules qui y sont soumises. Ces médiateurs sont connus comme étant des bosons, alors que les particules constituant la matière sont appelés fermions (voir tableau ci-contre).

Le modèle standard possède 19 paramètres libres pour décrire les masses des trois leptons , des six quarks, du boson de Higgs et 8 constantes pour décrire les différents couplages entre particules. La valeur de chacun de ces paramètres n'est pas fixée par des principes premiers mais doit être déterminée expérimentalement.

Le modèle standard n'est pas une théorie complète des interactions fondamentales car elle n'inclut pas la gravitation. Le modèle ne décrit pas la matière noire dont serait composé une grande partie de l'univers. L' oscillation de neutrinos n'est pas correctement décrite, ainsi que la masse non-nulle des neutrinos. Pourtant le modèle standard est reconnu comme étant consistant et pouvant permettre de résoudre des problèmes aussi difficile que la symétrie CP ou le problème de la hiérarchie.

Pour les théoriciens, le modèle standard est un paradigme de la théorie quantique des champs, qui met en œuvre un large spectre de phénomènes physiques. Il est utilisé pour bâtir de nouveaux modèles qui incluent des particules hypothétiques, des dimensions supplémentaires ou des supersymétries.

Bref historique[modifier | modifier le code]

À la suite d'Ernest Rutherford qui a démontré que les atomes étaient constitués d'un noyau, agglomérat de protons et de neutrons, autour duquel tournaient des électrons, de nombreuses expériences de collisions atomiques ont eu lieu, faisant apparaître des centaines de particules. Pour s'y retrouver, les physiciens ont essayé de classer ces particules. Il faut noter la contribution de Fermi sur la notion de particule-antiparticule. Ils établirent d'abord une distinction entre particules (ou quanta) de matière et de champ. Puis ils classèrent les particules de matière, de loin les plus nombreuses, en trois catégories suivant leur masse :

• les leptons (du grec leptos = léger), comme l'électron ou le neutrino ;
• les mésons (du grec mesos = moyen), comme le méson π ;
• les baryons (du grec barys = lourd), comme le proton ou le neutron.

Protons et neutrons furent qualifiés de nucléons en raison de leur rôle essentiel dans les noyaux atomiques et de leurs masses voisines. Les autres baryons furent appelés hypérons.

Les physiciens purent appréhender grâce a Paul Dirac la notion de particule et d'antiparticule : à chaque particule correspondait une antiparticule de même masse, mais dont les autres caractéristiques étaient opposées (par exemple, au proton correspond un antiproton de charge électrique négative, et à l'électron correspond un positron de charge électrique positive ...)

Ils découvrirent ensuite que mésons et baryons étaient en fait des particules composées, qu'ils regroupèrent alors sous le vocable de hadrons (du grec hadros = fort).

Ils découvrirent également une famille de particules nommés les Bosons : ce sont les particules médiatrices de l'interaction qui porte la force, tels les bosons ZW+W- et le boson de Higgs.

Ils ont ainsi abouti au modèle standard, organisé autour du triptyque (quantum de matière, champ quantique, quantum de champ associé) déjà mentionné plus haut.

Fermions[modifier | modifier le code]

Les Particules constituant la matière constituent la première des deux familles de particules élémentaires : les fermions. Les fermions obéissent à la statistique de Fermi-Dirac ; ils sont de spin demi-entier et ne peuvent pas coexister entre eux dans le même état quantique (sur la même orbitale atomique par exemple).

Les particules élémentaires de matière se répartissent en leptons et en quarks, suivant trois générations qui ne diffèrent l'une de l'autre que par la masse, plus élevée à chaque génération. Seules les particules de première génération forment la matière ordinaire. En effet, les particules de deuxième et troisième générations sont instables et se désintègrent rapidement en particules de première génération, plus légères. Les protons sont formés de deux quarks up et d'un quark down, tandis que les neutrons sont formés d'un quark up et de deux quarks down.

Voici un tableau regroupant par génération les différents leptons et quarks. Pour ne pas surcharger ce tableau, les antiparticules n'y sont pas représentées (la charge électrique se mesure en charges élémentaires).

Première génération[modifier | modifier le code]

Particule	Notation	Charge électrique	Charge forte (charge de couleur) (*)	Masse	Spin
Électron	e	-1		511 keV/c2	1/2
Neutrino électronique	νe	0		< 225 eV/c2	1/2
Quark Up	u	2/3	rouge, vert, bleu	~ 3 MeV/c2	1/2
Quark Down	d	-1/3	rouge, vert, bleu	~ 6 MeV/c2	1/2

Deuxième génération[modifier | modifier le code]

Particule	Notation	Charge électrique	Charge forte (*)	Masse	Spin
Muon	μ	-1		106 MeV/c2	1/2
Neutrino mu	νμ	0		< 190 keV/c2	1/2
Quark Charm	c	2/3	rouge, vert, bleu	~ 1.3 GeV/c2	1/2
Quark Strange	s	-1/3	rouge, vert, bleu	~ 100 MeV/c2	1/2

Troisième génération[modifier | modifier le code]

Particule	Notation	Charge électrique	Charge forte (*)	Masse	Spin
Tau ou Tauon	τ	-1		1,78 GeV/c2	1/2
Neutrino tau	ντ	0		< 18,2 MeV/c2	1/2
Quark Top	t	2/3	rouge, vert, bleu	171 GeV/c2	1/2
Quark Bottom	b	-1/3	rouge, vert, bleu	~ 4.2 GeV/c2	1/2

Les quarks ne peuvent exister isolément. Ils sont regroupés dans des hadrons dont la découverte a été confirmée. Les hadrons se présentent sous forme de paires quark-antiquark (les mésons), ou de trios de quarks (les baryons).

Bosons[modifier | modifier le code]

Les bosons sont la deuxième famille des particules élémentaires. Les bosons obéissent à la statistique de Bose-Einstein ; ils sont de spin entier et peuvent coexister entre eux dans le même état quantique (des milliards de photons identiques cohabitant dans un faisceau laser).

Pour chacune des 3 forces fondamentales décrites par le modèle (hors gravitation), un ou plusieurs bosons de jauge constituent les vecteurs ou supports de ces forces. Le boson de Higgs n'est pas un médiateur de force mais son existence est nécessaire au modèle standard et est maintenant prouvé (voir infra).

Ces particules de champ peuvent être réelles ou virtuelles. Dans ce dernier cas, elles ont une durée d'existence extrêmement brève et sont observées indirectement par leur action, qui consiste essentiellement à transmettre les forces fondamentales. C'est d'ailleurs pourquoi ces particules virtuelles sont aussi appelées « particules messagères » ou « médiateurs ».

photon[modifier | modifier le code]

• Le photon « γ » (de spin 1, de masse et charge nulles), médiateur de la force électromagnétique.

bosons faibles[modifier | modifier le code]

• 3 bosons intermédiaires (de spin 1 et de masse élevée), dits aussi bosons faibles, médiateurs de la force faible : les bosons «  » , «  » et «  ».

gluons[modifier | modifier le code]

• 8 gluons (de spin 1 et de masse nulle), médiateurs de la force forte.

boson de Higgs[modifier | modifier le code]

Le boson de Higgs (de spin 0, qui est un champ scalaire), est supposé conférer leur masse aux autres particules par un mécanisme de brisure spontanée de symétrie appelé dans ce cadre le mécanisme de Higgs. Ce boson n'a pas encore été officiellement découvert, cependant le CERN a annoncé le 4 juillet 2012 avec une confiance de 4.9 sigma (99,9999%) avoir découvert grâce au LHC une particule d'une masse de 125,3 GeV⋅c^-2 ± 0,6. Cette particule pourrait être le boson de Higgs, mais des études plus poussées restent nécessaires pour pouvoir l'affirmer en toute certitude^[1].

Aspects théoriques[modifier | modifier le code]

Algèbres et théorie des groupes du modèle standard[modifier | modifier le code]

D'un point de vue mathématique, les théories quantiques des champs ont été formalisées dans le cadre de théories de jauge à l'aide de groupes de symétrie locale prenant la forme de groupes de Lie complexes sous-tendant chacun les symétries de jauge modélisées. Ainsi :

• l'électrodynamique quantique a permis de décrire l'électromagnétisme dans le cadre d'une théorie de jauge abélienne avec le groupe unitaire U(1),
• l'interaction faible a été décrite avec le groupe spécial unitaire SU(2),
• l'interaction électrofaible l'a été avec le groupe de jauge SU(2)× U(1)
• la chromodynamique quantique (interaction forte) l'a été avec le groupe SU(3)
• enfin, le modèle standard a été élaboré avec le groupe de jauge SU(3)×SU(2)×U(1).

Théories physiques du modèle standard[modifier | modifier le code]

La théorie quantique des champs[modifier | modifier le code]

La chromodynamique quantique[modifier | modifier le code]

L' électrodynamique quantique[modifier | modifier le code]

Le mécanisme de Higgs[modifier | modifier le code]

Limites et défis du modèle standard[modifier | modifier le code]

La gravitation[modifier | modifier le code]

Les 19 paramètres libres[modifier | modifier le code]

Selon Alain Connes, « personne ne pense que le modèle standard soit le fin mot de l'histoire surtout à cause du très grand nombre de paramètres libres qu'il contient. »^[2].

Trois familles de fermions[modifier | modifier le code]

Le modèle standard ne prédit pas pourquoi il existe trois générations de fermions portant les mêmes charges, mais dans des gammes de masse très différentes. La masse du quark u est de l'ordre du MeV.c^-2[3] alors que celle du t est de l'ordre de 170 GeV.c^-2. D'autre part, rien ne dit qu'il n'existe pas d'autres familles. En date de 2008, aucune théorie au-delà du modèle standard n'explique de manière précise l'existence de ces trois familles. L'unitarité de la matrice CKM est un test sensible de l'existence d'une autre génération de fermions.

Problèmes de jauges[modifier | modifier le code]

Le lagrangien de jauge du modèle standard est composé de trois symétries internes aux particules , et . De la même façon que pour les familles de fermions, rien n'interdit l'existence de sous groupes de symétries. Ceci est d'ailleurs un sujet cher aux théories de grande unification, qui permettent en principe d'expliquer ces symétries en les incluant comme sous-groupes d'un groupe plus large que les trois premiers. Le groupe mathématique aurait pu convenir et c'est sur lui que reposait la théorie de la Grande Unification (GUT en anglais). Mais cette symétrie de jauge compliquait le modèle standard en obligeant à postuler 24 bosons, et surtout, elle prédisait la désintégration des protons, qui n'a jamais été observée expérimentalement.

Matière et antimatière[modifier | modifier le code]

La matière noire[modifier | modifier le code]

Notes et références[modifier | modifier le code]

Voir aussi[modifier | modifier le code]

Articles connexes[modifier | modifier le code]

Bibliographie[modifier | modifier le code]

• (en) G. Kane, Modern Elementary Particle Physics, Éditions Addison - Wesley Publishing Company, 1987
• (en) P. Langacker et al., Precision tests of the Standard Electroweak Model, seconde édition, Éditions World Scientific, 1998, Advanced series on Directions in High Energy Physics, vol.r14
• F. Cuypers, Au-delà du Modèle Standard, cours de DEA donné à l'Université de Nantes, 1997, non publié
• M. Jacob, Le modèle standard en physique des particules, in pour La Science n° 300, octobre 2002
• Pierre Fayet , Les «sparticules» existent-elles ? , Les dossiers de La Recherche, n° 23, mai 2006, pp 72-74
• Jean Iliopoulos , Dépasser le modèle standard , in Pour La Science n° 361 de novembre 2007, pp 90-96

Liens externes[modifier | modifier le code]

• pages informative sur de:Yukawa
• (en) Page PDGlive éditée par le Particle Data Group permettant de naviguer dans l'ensemble des données expérimentales de toute la physique des particules (dernière mise à jour: 2009).
• Interview d'Alain Connes sur ce que signifie le modèle standard (voir la partie III). [1]

• Portail de la physique